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重選的基本原理
重選的實(shí)質(zhì)概括起來(lái)就是松散-分層-分離過(guò)程。置于分選設(shè)備內(nèi)的散體礦石層(稱作床層)，在流體浮力、動(dòng)力或其他機(jī)械力的推動(dòng)下松散，目的是使不同密度(或粒度)顆粒發(fā)生分層轉(zhuǎn)一移，就重選來(lái)說(shuō)就是要達(dá)到按密度分層。故流體的松散作用必須服從粒群分層這一要求。這就是重選與其他兩相流工程相區(qū)別之處。流體的松散方式不同，分層結(jié)果亦受影響。重選理論所研究韻問(wèn)題，簡(jiǎn)單說(shuō)來(lái)就是探討松散與分層的關(guān)系。分層后的礦石屢在機(jī)械作用下分別排出。即實(shí)現(xiàn)了分選。故可認(rèn)為松散是條件，分層是目的，而分離則是結(jié)果。前述各種重選工藝方法即是實(shí)現(xiàn)．這一過(guò)程的手段。它們的工作受這樣一些基本原理支配；
(1)顆粒及顆粒群的沉降理論，
(2)顆粒群按密度分層的理論，
(3)顆粒群在斜面流中的分選理論。
此外還有在回轉(zhuǎn)流中的分選，盡管介質(zhì)的運(yùn)動(dòng)方式不同．但滁了重力與離心力的差別外，基本的作用規(guī)律仍是相同的。
有關(guān)粒群按密度分層理論，最早是從跳汰過(guò)程入手研究的。曾提出了不少的跳汰分層學(xué)說(shuō)，后來(lái)又出現(xiàn)一些專門的在垂直流：中分層的理論。
斜面流選礦最早是在厚水層中處理較粗粒礦石，分選的根據(jù)是顆粒沿槽運(yùn)動(dòng)的速度差。40年代以后斜面流選礦向流膜選礦方向發(fā)展，主要用來(lái)分選細(xì)粒和微細(xì)粒級(jí)礦石。流態(tài)有層流和紊流之分。一貫認(rèn)為紊流脈動(dòng)速度是松散床層基本作用力的觀點(diǎn)，在層流條件下即難以作出解釋。1954年R．A．拜格諾(Bagn0ld)提出的層間剪切斥力學(xué)說(shuō)，補(bǔ)充了這一趣論上的空白。但同分層理論一樣，斜面流選礦要依靠現(xiàn)有理論做出可靠的計(jì)算仍足困難的。
盡管重選理論到今天仍未達(dá)到完善地步，但和許多工藝學(xué)科一樣，它已可為生產(chǎn)提供基本的指導(dǎo)，并可作為數(shù)理統(tǒng)計(jì)和相似與模擬研究的基礎(chǔ)。
4、重選----原理之動(dòng)力學(xué)靜力學(xué)統(tǒng)一性的研究
顆粒的自由沉降，當(dāng)達(dá)到沉降未速時(shí)，顆粒的重力被流體的浮力和阻力所平衡。浮力是流體的靜壓力，它的大小和重力一樣與顆粒體積(d3)成正比，因此單位體積顆粒在介質(zhì)中的有效巫力只與其密度有關(guān)，而與粒度無(wú)關(guān)。而阻力是流體的動(dòng)壓力，由阻力通式R=ψd2v2p(見分級(jí)篇)可見，它的大小隨顆粒表面秘(dz)而增加，故作用于單位體積顆粒的阻力將隨粒度的增加而減小，在自由沉降達(dá)平衡時(shí)存在關(guān)系式：
這樣便造成了不同密度顆粒在適當(dāng)粒度差下可成為等降顆粒。可見阻力是影響粒群按密度有效分層的不利因素。如果能夠減小沉降過(guò)程中的阻力作用項(xiàng)，并相應(yīng)增大浮力作用項(xiàng)，則粒度的影響即可減小，按密度分層的效果也可得到改善。但在自由沉降條件下這是做不到的。
當(dāng)顆粒在懸浮著的粒群中沉降時(shí)即成為干涉沉降。根據(jù)定義，公式(11．2．6)中的Vh，系顆粒相對(duì)器壁的沉降速度，而相懟于內(nèi)部間隙介質(zhì)的速度Uv。則大于Vhs。，兩者的關(guān)系為。
與(11．2．6)式對(duì)比可見，顆粒相對(duì)于間隙介質(zhì)的速度111月顯地低于自由沉降的相對(duì)速度V0。那么是什么力量補(bǔ)償了這不足的流體動(dòng)力作用而維持了顆粒平衡運(yùn)動(dòng)呢?這便是由于周圍粒群的存在而使整個(gè)懸浮體的密度比單一介質(zhì)增大了所致。靜的浮力作用補(bǔ)償了流體的動(dòng)壓力。將(11．2．6)式分解得出：
可見式中Vo(1-λ)n-1。即相當(dāng)于(11．2．26)式中的Uv。(1-λ)n-i可認(rèn)為是由于流體靜力因素增大，使間隙速度Uv。比V。降低的系數(shù)，而(1一九)則是修正干涉沉降速度璣，比間隙速度‰。降低的系數(shù)。由于竹值經(jīng)常大于2，故可近似地認(rèn)為，影響干涉沉降速度降低的靜力因素甚至比動(dòng)力因素更為強(qiáng)烈。粒群愈密集，靜力因素愈增強(qiáng)，顆粒懸浮所需流體的相對(duì)速度亦愈小。由此按密度分層趨勢(shì)亦增強(qiáng)。
在極端的情況下，當(dāng)流體與床層顆粒問(wèn)相對(duì)速度為零時(shí)．J術(shù)層內(nèi)便只剩有輕礦物局部懸浮體與重礦物局部懸浮體之問(wèn)的靜力作用了。如果此時(shí)顆粒間仍有相對(duì)轉(zhuǎn)移的可能，那么分層便是櫻據(jù)懸浮體密度差或位能降進(jìn)行。這樣的分層不再受顆粒粒度的影響。但是這只能是一種理想，因?yàn)榇矊硬凰缮?，分層也就無(wú)法進(jìn)行，而松散在絕大多數(shù)情況下又需有流體動(dòng)力參加。故相應(yīng)對(duì)入選礦石粒度總要有范圍限制。
按重介質(zhì)分層可算是按懸浮體密度差分層的一個(gè)特例。當(dāng)輕礦物的體積相對(duì)于重礦物顆粒很大時(shí)(參閱圖11．2．3)，圍繞在輕礦物周圍的分散介質(zhì)體積也相對(duì)變得很小，于是局部輕礦物懸浮體的密度將接近輕礦物本身密度，即PIuI≈d-。故按重介質(zhì)關(guān)系分層可認(rèn)為是輕、重礦物粒度差大為增加后，由按懸浮體密度差分層的一種自然轉(zhuǎn)變。
這一學(xué)說(shuō)比較接近實(shí)際，是由于細(xì)小重礦物顆?？山栎^小的介質(zhì)流速松散懸浮，而這一流體動(dòng)力對(duì)大顆粒輕礦物的作用則很小，即后者主要靠懸浮體的靜力支配其運(yùn)動(dòng)，這便是對(duì)輕礦物表現(xiàn)出的靜力分層機(jī)理。
此時(shí)雖然輕、重礦物間可有很大粒度差，但對(duì)礦物問(wèn)的密度差卻提出了嚴(yán)格的要求。例如當(dāng)床層略呈緊密狀態(tài)而又有活動(dòng)性時(shí)λz≈0．5。在水中與石英(dI=2650千克／米3)相分離的重礦物密度，由公式(11．2．14)可算出應(yīng)不低于4300千克／米3。
在重選的生產(chǎn)中，分層多發(fā)生在干涉沉降和重介質(zhì)作用之問(wèn)。當(dāng)被分選礦物間的密度差不很大或有較多連生體時(shí)，即應(yīng)根據(jù)分選時(shí)介質(zhì)流速的大小適當(dāng)?shù)睾Y分分級(jí)入選。而當(dāng)密度差較人且界限明顯時(shí)，亦可不分級(jí)入選，但為了避免微細(xì)粒重礦物損失，進(jìn)行預(yù)先脫泥后分別入選效果還是要好些。
由上述分析可見，分層的動(dòng)力學(xué)體系學(xué)說(shuō)和靜力學(xué)體系學(xué)說(shuō)它們實(shí)際是一脈相承的。從自由沉降到干涉沉降，再到靜力分層，是動(dòng)力因素削弱，靜力因素增強(qiáng)的過(guò)程，各種分層學(xué)說(shuō)則是在這一鏈條中就不同濃度條件提出的理性認(rèn)識(shí)，應(yīng)當(dāng)根據(jù)不II引肯況加以靈活運(yùn)用。
5、重選----原理之粒群度按密度分層理論
粒群按密度分層理論
礦粒群按密度分層是重選的核心問(wèn)題，許多學(xué)者提出了他們的認(rèn)識(shí)和研究成果，因而形成了眾說(shuō)紛紜的局面。將各種學(xué)說(shuō)立論觀點(diǎn)加以分類，不外出自兩種思想體系·一種就是在介質(zhì)動(dòng)力作用下，依據(jù)顆粒自身的運(yùn)動(dòng)速度差或距離差發(fā)生分層，可算是動(dòng)力學(xué)體系學(xué)說(shuō)，另一種則是以床層整體內(nèi)在的不平衡因素作為分層根據(jù)，可算是靜力學(xué)體系學(xué)說(shuō)。這兩類學(xué)說(shuō)雖然在數(shù)理關(guān)系上尚未取得統(tǒng)一，但在物理概念上面可將它們聯(lián)系起來(lái)，取得分層過(guò)程的連貫性認(rèn)識(shí)。
11．2．2．1 分層的動(dòng)力學(xué)體系學(xué)說(shuō)
以按顆粒自由沉降速度差分層學(xué)說(shuō)
這一學(xué)說(shuō)最早由雷廷智提出，他認(rèn)為在垂直流中，床層的分層是按輕、重礦物顆粒的自由沉降速度差發(fā)生。在紊流繞流即牛頓阻力條件下，球形顆粒的沉降末速為：
關(guān)系后，并予以延伸，繪出了不同密度顆粒在同一介質(zhì)中沉降時(shí)，沉降速度隨粒度變化的關(guān)系，·如圖11．2·1所示。由圖可見，要使兩種密度不同的混合粒群在沉降(或與介質(zhì)相對(duì)運(yùn)動(dòng))中達(dá)到按密度分層，必須使給料中最大顆粒與最小顆粒的粒度比小于等降顆粒的粒度比，即等降比。這便是該學(xué)說(shuō)給出的結(jié)論。
式中的指數(shù)隨Re減小而減小，介于1～÷。等降比的減小表明對(duì)厶微細(xì)粒級(jí)的分選變得困難了。
雷廷智的學(xué)說(shuō)在19世紀(jì)末歐洲大陸上曾有廣泛的影響。它要求礦石(煤)在入選前作嚴(yán)格地篩分分級(jí)，因而導(dǎo)致了生產(chǎn)流程復(fù)雜化。但在英國(guó)則基于經(jīng)驗(yàn)對(duì)煤采取寬級(jí)別入選，照樣取得了良好結(jié)果。
B 按顆粒的干涉沉降速度差分層學(xué)說(shuō)
為了解釋礦石可按寬級(jí)別(給料上下限粒度比值大予自由沉降等降比)入選問(wèn)題，R．H．門羅(Monroe 1888)提出了按干涉沉降速度差分層的學(xué)說(shuō)。顆粒的干涉沉降速度為。
式中θ.λ——礦粒群在介質(zhì)中的松散度及容積濃度I
n——反映礦粒群粒度和形狀影響的指數(shù)，球形顆粒在牛頓阻力條件下n=2．39，在斯托克斯阻力下n=4．70。
在牛頓阻力條件下干涉沉降等降比為。
上列式中的θ1和θ2可分別理解為等降的輕礦物局部懸浮體的松散度和相鄰的重礦物局部懸浮體的松散度。由于此時(shí)輕礦物的粒度總是大于重礦物，故θ1必然小于θ2。與(11·2·3)和(II·2·5)式對(duì)比可見
由此可以說(shuō)明，在干涉沉降條件下可以分選寬級(jí)別的事實(shí)。雖然它比前述學(xué)說(shuō)前進(jìn)了一步，但由于θ1和θz值難以確定以及¨值也是變量等原因，要作可靠的計(jì)算仍很困難。不過(guò)這一學(xué)說(shuō)卻說(shuō)明了隨著粒群容積濃度的增大，按密度分層的效果會(huì)好轉(zhuǎn)。
動(dòng)力學(xué)分層體系學(xué)說(shuō)表明了在有流體動(dòng)力參與松散的條件下，粒度總是對(duì)按密度分層是一個(gè)限制性因素。由此可知，以沉降為主要形式的分選過(guò)程，包括介質(zhì)與顆粒作相對(duì)運(yùn)動(dòng)時(shí)的分層，預(yù)先分級(jí)總要比不分級(jí)為好，對(duì)于細(xì)粒級(jí)金屬損失也可由其沉降速度低而得到說(shuō)明。
但是這類學(xué)說(shuō)并未反映出在沒(méi)有垂向流體動(dòng)力作用時(shí)的分層原因。亦未揭露出礦物密度對(duì)按密度分層的決定性作用，因而并不能視為分層的普遍原理。
6、重選----原理之斜面流分選理論
斜面流分選理論
應(yīng)用斜面水流進(jìn)行選礦也是由來(lái)已久的。早年多以厚水層在長(zhǎng)槽內(nèi)處理粗、中粒礦石，稱粗粒溜槽。水流呈較強(qiáng)的紊流流態(tài)，人工操作，目前在選別砂金中仍有應(yīng)用。但現(xiàn)在大量的斜面流選礦則是以薄層水流處理細(xì)粒和微細(xì)粒礦石，稱流膜選礦。處理細(xì)粒級(jí)的流膜具有弱紊流流態(tài)特征，如搖床、圓錐選礦機(jī)、螺旋選礦機(jī)等屬之。處理微細(xì)粒級(jí)的流膜則多呈層流流態(tài)，如礦泥皮帶溜槽，巴特萊斯一莫茲利翻床等屬這一類。離心選礦機(jī)是借．助離心力處理微細(xì)粒級(jí)礦石的，由于流速的增大表現(xiàn)為弱紊流流動(dòng)。
判斷斜面流的流態(tài)是以雷諾數(shù)Re作判據(jù)t
表示層流與紊流界限的雷諾數(shù)與轉(zhuǎn)變條件有關(guān)。由紊流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鞯南孪蘩字Z數(shù)約為300，由層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲闪鞯纳舷蘩字Z數(shù)約為1000。但是很不穩(wěn)定，有對(duì)達(dá)到2000。
處理粗、中、細(xì)粒礦石的斜面流、水流仍可保持獨(dú)立的流動(dòng)‘特性，此時(shí)上式中的P，μ及μm應(yīng)以水流計(jì)算；處理微細(xì)粒級(jí)的礦漿，已具有統(tǒng)一的流動(dòng)特性，應(yīng)采用礦漿值計(jì)算。
斜面流依流速在沿程是否有變化而可分為等速流或非等速流，而就沿程某一點(diǎn)的流速是否隨時(shí)間而變化，又分為穩(wěn)定流和非穩(wěn)定流。目前重選中應(yīng)用較多的是等速流選礦，少數(shù)應(yīng)用非等速流，如扇形溜槽。非穩(wěn)定的流動(dòng)伴隨有加速度力產(chǎn)生，只在個(gè)別設(shè)備，如振擺皮帶溜槽中應(yīng)用。 ．
11．2．5．1 層流斜面流的流動(dòng)特性和松散作用力
A層流的流速沿深度分布
層流中流體質(zhì)點(diǎn)均沿層運(yùn)動(dòng)，層問(wèn)質(zhì)點(diǎn)不發(fā)生交換。水流(或礦漿)速度沿深度的分布可由層間粘性摩擦力與重力分力的平衡關(guān)系中導(dǎo)出。如圖11．2．6所示，在某流域面積為A的兩層面閱，粘性摩擦力的大小按牛頓內(nèi)摩擦定律計(jì)為:
可見，礦粒的密度愈大、濃度愈高，為了使床層松敞所需的層間斥力亦愈大。將分選槽面作剪切搖動(dòng)，提高速度梯度是增火層問(wèn)斥力的良好辦法。
床層在剪切斥力作用下松散后，顆粒便依所受劉的層問(wèn)斥力、自身的重力和床層機(jī)械阻力的相對(duì)大小而發(fā)生分層轉(zhuǎn)移。這種分層基本不受流體動(dòng)力影響，故仍屬靜力分層。它不僅發(fā)生在極薄的層流流膜內(nèi)，而且也出現(xiàn)在弱紊流流膜的底層。通常稱為“析離分層”。在搖床床條溝內(nèi)的分層是最為明顯的例子。重礦物顆粒具有較大的斥力和重力壓強(qiáng)，因而在搖動(dòng)中首先轉(zhuǎn)移到底層，輕礦物被排擠到上層。在同一密度層內(nèi)，較粗顆粒盡管對(duì)細(xì)顆粒有較大層問(wèn)壓力，但細(xì)顆粒在向下運(yùn)動(dòng)中所遇到的機(jī)械阻力卻更小，因而分布到了同一密度的顆粒層的下面。分層結(jié)果如圖11．2．8~X示。在粒度上的這種分布與動(dòng)力分層恰好相反。但在給料粒度差不大或顆粒微細(xì)時(shí)，粒度的分布差異往往不明顯，而只表現(xiàn)為按密度差分層。
7、重選----原理之紊流斜面流的流動(dòng)特性和紊動(dòng)擴(kuò)散作用
紊流斜面流的流動(dòng)特性和紊動(dòng)擴(kuò)散作用
A 紊流的流速沿深度分布
紊流的特點(diǎn)是內(nèi)中存在大小無(wú)數(shù)的旋渦，流場(chǎng)內(nèi)某指定點(diǎn)的速度和方向均時(shí)刻在變化著，故只能用時(shí)間的平均值表示該點(diǎn)的速度，稱為“時(shí)均點(diǎn)速”。由于流體質(zhì)點(diǎn)在層闖交換的結(jié)果，使得流速沿深度的分布變得比較均勻了。層流和紊流的流速分布比較見圖11．2．9。
作“紊動(dòng)擴(kuò)散作用”。將槽內(nèi)某點(diǎn)的瞬時(shí)速度分解為沿槽縱向，法向和橫向三個(gè)分量，每個(gè)方向上的瞬時(shí)速度偏離時(shí)均速度(在法向和橫向?yàn)榱?gt;的值稱為瞬時(shí)脈動(dòng)速度。對(duì)松散床層來(lái)說(shuō)主要是依靠法向的瞬時(shí)脈動(dòng)速度。它的時(shí)間均方根值稱為法向脈動(dòng)速度。
法向脈動(dòng)速度沿水深分布并不一致，在下部初始旋渦形成區(qū)．脈動(dòng)速度較強(qiáng)，向上逐漸減弱。
礦粒群在紊流斜面流中借法向脈動(dòng)速度維持松散懸浮，反過(guò)來(lái)顆粒群又對(duì)脈動(dòng)速度起著抑制作用，因而礦漿流膜的紊動(dòng)度總是要比清水流膜為弱。這種現(xiàn)象稱為粒群的“消紊作用”。
在紊流礦漿流的底部，固體顆粒濃度較大，流速顯著降低，．向上流速則急劇增大，甚至到頂部超過(guò)了清水斜面流的流速。但礦漿流的流速分布仍遵循對(duì)數(shù)式關(guān)系。
出不窮由于粒群的消紊作用，層間速度梯度增大，在上式中表現(xiàn)為K值隨濃度的增大而減小。我國(guó)張瑞謹(jǐn)測(cè)定的泥漿濃度對(duì)K值的影響關(guān)系見表11．2．1。
礦漿斜面流的平均流速在濃度較低時(shí)仍接近清水斜面流的流建，但隨著濃度增大則急劇降低，如圖11．2．11所示。
8、重選----原理之厚層紊流斜面流中礦石的分選
厚層紊流斜面流中礦石的分選
厚水層的紊流斜面流主要處理粗中粒(>2毫米)礦石。沒(méi)備通常為直線的傾斜長(zhǎng)槽。為了有效地松散床層并滯留重礦物，在穗內(nèi)還常設(shè)置擋板或粗糙的敷面物，輕、重礦物在沿槽底(或沉 積物)表面運(yùn)動(dòng)中，重礦物滯留在槽內(nèi)，輕礦物排出槽外，從而·達(dá)到分離。
顆粒沿槽運(yùn)動(dòng)的速度方程式為：
表11·2．2列出了幾種礦物的靜摩擦系數(shù)f值。
在紊流斜面流中按顆粒的運(yùn)動(dòng)速度差分選是很不精確的，敝粗粒溜槽可作粗選使用，而且回收率也不很高。
9、重選----原理之薄層流膜中礦石的分選
薄層流膜中礦石的分選
呈弱紊流流動(dòng)的礦漿流膜，厚度在數(shù)毫米至十?dāng)?shù)毫米之間。多用于處理小于2毫米細(xì)粒級(jí)礦石。顆粒在流膜內(nèi)呈多層分布，經(jīng)過(guò)粒群的i}li紊作用底部層流邊層增厚，顆粒大體呈沿層運(yùn)動(dòng)。．在這里可稱之為“流變層”。流變層以上旋渦迅即形成和發(fā)展。在紊勸擴(kuò)散作用下，礦粒群被松散并向排礦端推移，這一層稱作“懸移層”。懸移層以上脈動(dòng)速度減弱，只懸浮少量微細(xì)顆粒，稱．做“表流層”或“稀釋層”。流膜結(jié)構(gòu)示意地繪于圖11．2．12中。
稀釋層中懸浮的微細(xì)顆粒不再能夠進(jìn)入底層，故該層的脈動(dòng)速度即決定了分選粒度下限，約為30～40微米。進(jìn)入懸移層的礦物顆粒，在旋渦擾動(dòng)下不斷上下運(yùn)動(dòng)。重礦物被底部流變層豁納，剩下的輕礦物則懸浮在該層中。如同在上升水流中一樣，顆。粒是呈“上細(xì)下粗、上稀下濃”分布。底部流變層內(nèi)顆粒處于緊褂接觸狀態(tài)，借助剪切運(yùn)動(dòng)維持松散。顆粒依自身壓強(qiáng)不同分層轉(zhuǎn)移，故這一層是最有效的靜力分選區(qū)。保持該層具有一定的厚度和剪切速度，對(duì)提高重礦物的回收率和品位有重要意義。
弱紊流流膜中的重礦物層仍有沿槽運(yùn)動(dòng)，故經(jīng)常可實(shí)現(xiàn)連續(xù)分選作業(yè)。只有當(dāng)重礦物層受到過(guò)大壓力時(shí)才出現(xiàn)沉積層(如在離心選礦機(jī)內(nèi))，這時(shí)便形成了四層結(jié)構(gòu)。
層流礦漿流膜已基本不存在紊動(dòng)擴(kuò)散作用，故適于處理微細(xì)粒級(jí)(一0．1毫米)。流膜很薄一般只有1～2毫米，離心流膜的流動(dòng)層甚至低于1毫米。但仍可將它分成三層結(jié)構(gòu)，即上部稀釋層，中間流變層和底部沉積層。但前兩者的界限是很不清楚的。參見圖11．2．13．
在理論上層流的表面應(yīng)是一平如鏡，但實(shí)際上受表面張力影響，經(jīng)常要生成一系列的魚鱗波。它的作用深度雖不大，但已足可將10-20微米(按石英計(jì))顆粒懸浮起來(lái)。這就決定了在重力場(chǎng)中回收粒度下限很難低于10-20微米。
以下流變層的作用與上述弱紊流中的相同。不過(guò)因這里濃度較低，它的最有較分選區(qū)還是在靠近下部較高濃度區(qū)，有時(shí)特殊．地稱之為“推移層”。推移層的下面即是沉積層，微細(xì)顆粒與槽晰間往往具有較大粘結(jié)力，故沉積層常是不流動(dòng)的，這就造成了礦·漿流膜分選經(jīng)常是間斷作業(yè)。
流膜選礦的操作條件。給礦體積、給礦濃度、槽底傾角、槽面振動(dòng)強(qiáng)度或移動(dòng)速度(如皮帶溜槽)等即是通過(guò)流膜的流動(dòng)參．?dāng)?shù)，包括紊動(dòng)性、礦漿粘度、速度梯度、流變層厚度而影響于選別指標(biāo)的。增大給礦體積或減小濃度，將增加礦漿流動(dòng)的紊動(dòng)性并提高速度梯度和減小流變層厚度，結(jié)果導(dǎo)致精礦品位提高麗回收率下降。反之，減小給礦體積或增大濃度，又將因流速降低和礦漿粘度增大，而減小了速度梯度和脈動(dòng)速度，并使流變層增厚，結(jié)果會(huì)造成回收率提高而精礦品位下降。槽面的振動(dòng)強(qiáng)度和移動(dòng)速度大小亦受這些因素制約。處理細(xì)粒級(jí)的弱紊流流膜，自身已具有足夠的流動(dòng)速度，故在固定的槽面上也可獲得相當(dāng)?shù)姆诌x結(jié)果。而對(duì)于礦泥溜槽，因流膜的自然流動(dòng)速度太低，剪切速度梯度不足，而常常得不到好的分選指標(biāo)，采用機(jī)械方法強(qiáng)制床面作剪切振動(dòng)，現(xiàn)已證明是提高分選效果的良好手段。
